<?xml version="1.0" encoding="utf-8" standalone="yes"?><rss version="2.0" xmlns:atom="http://www.w3.org/2005/Atom"><channel><title>机械振子 on Yuunagi Library</title><link>https://uynajgi.github.io/yuulibrary/tags/%E6%9C%BA%E6%A2%B0%E6%8C%AF%E5%AD%90.html</link><description>Recent content in 机械振子 on Yuunagi Library</description><generator>Hugo</generator><language>zh-CN</language><copyright>© Yuunagi</copyright><lastBuildDate>Fri, 17 Jul 2026 23:03:29 +0800</lastBuildDate><atom:link href="https://uynajgi.github.io/yuulibrary/tags/%E6%9C%BA%E6%A2%B0%E6%8C%AF%E5%AD%90/index.xml" rel="self" type="application/rss+xml"/><item><title>边带冷却微机械运动至量子基态</title><link>https://uynajgi.github.io/yuulibrary/papers/sideband-cooling-ground-state/index.html</link><pubDate>Sat, 27 Jun 2026 00:00:00 +0000</pubDate><guid>https://uynajgi.github.io/yuulibrary/papers/sideband-cooling-ground-state/index.html</guid><description>&lt;h1 id="sideband-cooling-of-micromechanical-motion-to-the-quantum-ground-state"&gt;Sideband Cooling of Micromechanical Motion to the Quantum Ground State&lt;a class="anchor" href="#sideband-cooling-of-micromechanical-motion-to-the-quantum-ground-state"&gt;#&lt;/a&gt;&lt;/h1&gt;
&lt;h2 id="边带冷却微机械运动至量子基态"&gt;边带冷却微机械运动至量子基态&lt;a class="anchor" href="#%e8%be%b9%e5%b8%a6%e5%86%b7%e5%8d%b4%e5%be%ae%e6%9c%ba%e6%a2%b0%e8%bf%90%e5%8a%a8%e8%87%b3%e9%87%8f%e5%ad%90%e5%9f%ba%e6%80%81"&gt;#&lt;/a&gt;&lt;/h2&gt;
&lt;p&gt;&lt;strong&gt;J. D. Teufel, T. Donner, D. Li, J. W. Harlow, M. S. Allman, K. Cicak, A. J. Sirois, J. D. Whittaker, K. W. Lehnert, R. W. Simmonds&lt;/strong&gt;&lt;/p&gt;
&lt;p&gt;NIST Boulder · JILA · University of Colorado&lt;/p&gt;
&lt;p&gt;&lt;em&gt;Nature&lt;/em&gt; &lt;strong&gt;475&lt;/strong&gt;, 359–363 (2011)&lt;/p&gt;
&lt;h2 id="摘要"&gt;摘要&lt;a class="anchor" href="#%e6%91%98%e8%a6%81"&gt;#&lt;/a&gt;&lt;/h2&gt;
&lt;p&gt;激光冷却技术的出现彻底改变了许多原子尺度系统的研究，把囚禁离子制备到运动基态 [1]、实现玻色-爱因斯坦凝聚 [2]。类似的冷却技术 [3,4] 为把宏观物体制备到运动基态提供了一条通用而灵活的途径，将微机械的强大技术带入量子区。腔光机械或电机械系统通过光与运动的强相互作用实现边带冷却 [5–15]。然而进入量子区（运动量子数小于 1）一直难以企及，因为边带冷却不足以压倒机械系统与热环境的耦合。&lt;strong&gt;本文演示把微机械振子的运动边带冷却到量子基态。&lt;/strong&gt; 进入量子区需要大的电机械相互作用——通过把微机械膜嵌入超导微波谐振电路实现。为验证冷却进入量子区，我们对微波场做近量子极限的测量，从海森堡极限分辨出该运动，相差因子 5.1 [3]。此外，器件展现强耦合，允许微波光子与机械声子相干交换 [16]。&lt;strong&gt;同时实现强耦合、基态制备和高效测量&lt;/strong&gt;，为运动非经典态的控制与检测的快速进展奠定了舞台 [17,18]，甚至可能在更大的尺寸和质量这一未探索区域检验量子理论本身 [19]。&lt;/p&gt;
&lt;hr&gt;
&lt;h2 id="背景与动机"&gt;背景与动机&lt;a class="anchor" href="#%e8%83%8c%e6%99%af%e4%b8%8e%e5%8a%a8%e6%9c%ba"&gt;#&lt;/a&gt;&lt;/h2&gt;
&lt;p&gt;既能与环境解耦（高品质因子 $Q$）又能置于量子区的机械振子，能让我们以全新方式探索量子力学 [17–21]。要让振子处于量子区，必须能把它制备到基态、任意操控其量子态、并在接近海森堡极限处检测其状态。要把振子制备到基态，必须把温度 $T$ 降到 $k_BT &lt; \hbar\Omega_m$（$\Omega_m$ 为共振频率）。&lt;/p&gt;</description></item><item><title>混合电路腔量子电动力学与微机械谐振器</title><link>https://uynajgi.github.io/yuulibrary/papers/hybrid-circuit-cavity-mechanical-resonator/index.html</link><pubDate>Sat, 27 Jun 2026 00:00:00 +0000</pubDate><guid>https://uynajgi.github.io/yuulibrary/papers/hybrid-circuit-cavity-mechanical-resonator/index.html</guid><description>&lt;h1 id="hybrid-circuit-cavity-quantum-electrodynamics-with-a-micromechanical-resonator"&gt;Hybrid Circuit Cavity Quantum Electrodynamics with a Micromechanical Resonator&lt;a class="anchor" href="#hybrid-circuit-cavity-quantum-electrodynamics-with-a-micromechanical-resonator"&gt;#&lt;/a&gt;&lt;/h1&gt;
&lt;h2 id="混合电路腔量子电动力学与微机械谐振器"&gt;混合电路腔量子电动力学与微机械谐振器&lt;a class="anchor" href="#%e6%b7%b7%e5%90%88%e7%94%b5%e8%b7%af%e8%85%94%e9%87%8f%e5%ad%90%e7%94%b5%e5%8a%a8%e5%8a%9b%e5%ad%a6%e4%b8%8e%e5%be%ae%e6%9c%ba%e6%a2%b0%e8%b0%90%e6%8c%af%e5%99%a8"&gt;#&lt;/a&gt;&lt;/h2&gt;
&lt;p&gt;&lt;strong&gt;J.-M. Pirkkalainen, S. U. Cho, J. Li, G. S. Paraoanu, P. J. Hakonen, M. A. Sillanpää&lt;/strong&gt;&lt;/p&gt;
&lt;p&gt;O.V. Lounasmaa Laboratory, Aalto University&lt;/p&gt;
&lt;p&gt;&lt;em&gt;Nature&lt;/em&gt; &lt;strong&gt;494&lt;/strong&gt;, 211–216 (2013)&lt;/p&gt;
&lt;h2 id="摘要"&gt;摘要&lt;a class="anchor" href="#%e6%91%98%e8%a6%81"&gt;#&lt;/a&gt;&lt;/h2&gt;
&lt;p&gt;具有本质上不同自由度的混合量子系统，在许多物理现象中扮演关键角色。熟知的例子包括腔量子电动力学 [1]、囚禁离子 [2]、固体中的电子与声子。这些系统中，强耦合使各组分失去个体性、形成缀饰态——一种集体动力学形式。混合系统既有基本重要性，也有实际应用，特别是在新兴的量子信息控制领域。一个有前景的方向是把长寿命原子态 [2,3] 与超导腔和量子比特 [4,5] 中可访问的电自由度结合。&lt;strong&gt;本文把电路腔量子电动力学 [6,7] 与声子整合。&lt;/strong&gt; 我们的超导 transmon 量子比特 [8]（由隧穿结和电容组成）除了耦合到微波腔，还与微机械谐振器中的声子模相互作用，因而像一个耦合到两个不同腔的原子。我们测量了&lt;strong&gt;声子 Stark 频移&lt;/strong&gt;，以及量子比特谱线&lt;strong&gt;劈裂为运动边带&lt;/strong&gt;（缀饰电机械态间的跃迁）。在时域，我们观测到&lt;strong&gt;量子比特激发到声子的相干转换——边带 Rabi 振荡&lt;/strong&gt;。这是一个具有量子接口潜力的模型系统，可实现量子信息在长寿命声子态中的存储、与光子的耦合，或研究近经典极限的强耦合量子系统。&lt;/p&gt;
&lt;hr&gt;
&lt;h2 id="背景与动机"&gt;背景与动机&lt;a class="anchor" href="#%e8%83%8c%e6%99%af%e4%b8%8e%e5%8a%a8%e6%9c%ba"&gt;#&lt;/a&gt;&lt;/h2&gt;
&lt;p&gt;基于约瑟夫森结的超导量子比特 [5] 为较大系统中的量子力学提供了无与伦比的试验场，同时也是量子信息处理的有前景实现。近期 phase [9] 与 transmon [10–12] 量子比特已演示基本量子算法。后者在电路腔量子电动力学（QED）框架下运作——量子比特耦合到片上 [6] 或三维微波腔 [13]。&lt;strong&gt;电路腔 QED 可视为量子信息最可行的平台&lt;/strong&gt;，它实现了量子比特耦合与量子态非破坏测量。&lt;/p&gt;
&lt;p&gt;接下来的挑战包括：构建把量子比特态存储/取回于长寿命量子存储器的接口、空间分离超导量子比特间的量子通信 [14]。混合量子系统对此有前景，因为原则上能组合各组分的特定优势。宏观量子比特与自旋系综的合体因后者长寿命而诱人 [15,16]，但单原子自由度层面耦合小是缺点。&lt;/p&gt;</description></item></channel></rss>